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流体的可压缩性
流体的压缩性是流体质点在一定压力差或温度差的条件下，其体积或密度可以改变的性质。
液体的可压缩性通常用压缩系数k来表示，即一定温度下，压强增加一个单位体积的相对缩小率。若液体的原体积为V，则压强增加dp后，体积减少dV；由于液体受压体积减少，dp与dV异号，式中右侧加负号，以使k为正值，其值越大则流体越容易压缩。K的单位是1/Pa。根据增压前后质量不变；
液体的压缩系数随着温度和压强变化，压缩系数的倒数是体积弹性模量，
气体的可压缩性；气体具有显著的可压缩性，在一般情况下，常用气体(如空气、氮气、氧气、二氧化碳等)的密度、压强温度三者的关系符合完全气体状态方程。
结构用流体管扩径工艺要求
1、初步整圆阶段。扇形块打开直到所有扇形块都接触到钢管内壁，此时步长范围内钢管内圆管中各点半径大小都几乎一致，结构用流体管得到初步圆。
2、名义内径阶段。扇形块从前段位置开始降低运动速度，直到抵达要求位置，这个位置是结构用流体管质量要求的成品管内圆周位置。
3、弹复补偿阶段。扇形块在2阶段的位置开始进一步将低速度，直到抵达要求位置，这个位置是工艺设计要求的弹复前结构用流体管内圆周位置。
4、保压稳定阶段。扇形块在弹复前结构用流体管内圆周位置一段时间保持不动，这是设备和扩径工艺要求的保压稳定阶段。
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理想气体在温度不变的情况下流动时，称之为等温流动，当管道内气体和管壁间的热交换可以略去不计时，称之为绝热流动。实际上，气体在管内的流动既非等温、又非绝热，而是一种多变过程。
管长大于1000倍管内径的不隔热管道，应按气体在管内进行等温流动计算;隔热管道和长度小于1000倍管内径的不隔热管道，可按绝热流动计算。
在同一管道内，气体按等温或绝热流动计算所得到的流通能力是不同的。绝热流动的能力比等温流动的能力大20%左右，但等温流动计算方法较简单，在工程设计时，如果用等温流动计算绝热流动管道，其结果偏于，也是允许的。(SH/T 3035—2007只要求按等温流动进行计算)
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